仪器测到的是电流
电子在汞蒸气中被加速，只有保留足够能量、能越过减速区域的电子才到达收集极。历史观测是电流随电压的记录，并不是能级的直接图像。Franck 的诺奖演讲把约 4.9 电子伏的特征能量损失与约 253.7 纳米的紫外发射联系起来。
因果解释是：发生非弹性碰撞后，电子剩余的动能可能不足以被收集。因此，电流下降可以反映能量转移给原子。它不表示电子消失，也不表示每次碰撞都是非弹性的。碰撞位置与收集门槛都会影响最终读数。
间隔比单个电压更有用
加速电压进一步升高时，电子在一次激发后可以重新获得动能，在被收集前再激发另一个原子。因此，重复出现的电流结构可以携带特征能量间隔。下式用于理解教学模型，把正的元电荷、相应特征之间的电压间隔与激发能近似联系起来。
这只是近似能量账，不是对数字化历史数据的拟合。接触电势会移动表观电压零点；能量展宽、蒸气密度、弹性散射和减速场会改变曲线。不能把第一个谷的位置单独当成激发能的绝对测量，还需要检查多个特征的间隔是否一致。
激发不等于电离
Hertz 在 1968 年的回忆中谈到早期把现象解释为电离，以及后来对解释的修正。原子可以吸收能量而保持中性；把电子移走是另一种过程。这个历史区别很重要：记录到阈值，并不等于当时就正确理解了阈值。Hertz 还指出，更低的亚稳态因激发概率较小，在当时条件下不显著。因此，突出的间隔并不是汞所能接受的最小激发能。
Franck 的演讲比较碰撞能量与特定紫外谱线；Hertz 的演讲把电子碰撞结果与玻尔定态联系起来。1925 年奖项针对电子碰撞原子的规律，演讲则发表于 1926 年。实验、后来的解释、获奖年份与演讲日期应分别记录。
证据阅读：G. Hertz (1968), Memories of James Franck and the electron scattering experiments — Lindau recording and transcriptJ. Franck, Nobel lecture (1926): Transformations of kinetic energy of free electrons into excitation energy of atomsG. Hertz, Nobel lecture (1926): The results of the electron-impact tests in the light of Bohr’s theory of atomsNobel Prize in Physics 1925 — official award record
证据排除了什么
可重复的激发尺度，挑战了那种认为原子内能能任意接收小份能量、没有优先阈值的描述。碰撞能量尺度与辐射吻合，又提供电学与光学测量之间的交叉核对。这比单纯看见一条曲线有谷更有约束力。
它不证明电子具有字面意义的绕核轨道，不给出汞的完整能级图，也不意味着装置里没有经典效应。这些是不同的主张。替代解释必须在计入仪器效应后，同时预言间隔及其与光谱的关系。历史上的成功是受约束的论证，不是一条曲线带来的普遍证明。
证据阅读：J. Franck, Nobel lecture (1926): Transformations of kinetic energy of free electrons into excitation energy of atomsG. Hertz, Nobel lecture (1926): The results of the electron-impact tests in the light of Bohr’s theory of atoms
把现有 Lab 当作模型来读
在激发 Lab 中扫描加速电压，保留收集记录，比较连续几个谷。改变可用的装置控制量，检查推断出的间隔是否比第一个谷的绝对位置更稳定。记录应标为模拟数据，不能当作 1914 年实验的数字化原始记录。
氢原子 Lab 提供另一种光谱比较。光电发射分析仪则把能量账的问题反过来：入射光使电子离开材料，平衡中需要计入功函数。不能拿它的功函数或显示动能替代汞的激发阈值。三页连接的是方法，并不共享同一个样品或同一组历史数据。
证据阅读：N. Bohr (1913), On the Constitution of Atoms and Molecules, Part I, §§1–3J. Franck, Nobel lecture (1926): Transformations of kinetic energy of free electrons into excitation energy of atoms