先记录电流，再推断能量端点
光照发射表面，另一电极收集电子。逐渐增加减速电压，光电流受到抑制；换用不同频率的光重复扫描，就得到一组曲线。截止电势由电流端点附近推断，仪器并不直接显示每个电子的初始动能。
暗电流、接收极自身的发射、有限光谱宽度以及电子初始能量分布，都可能模糊端点。最大发射能量既不同于平均能量，也不同于收集到的电子数。读一张图，首先要知道其中一个数据点代表哪一种量。
直线究竟检验什么
在理想单光子表面能量账中，下式的截止电势定义为计入接触电场后、取正值的减速电势大小。基本电荷取正，频率属于入射光，功函数表示电子离开指定表面所需的最小能量。此关系用于阈值以上。
频率扫描检验线性关系，以及由普朗克常数除以基本电荷确定的斜率。稳定表面的差异可以改变截距，而不改变这个普适斜率。只看见非零光电流，或只在很窄的频率区间画出一条直线，提供的证据弱得多。
两种金属怎样引入额外电势
发射极与收集极的表面性质通常不同，接触电势会改变电子实际经历的减速能量，因此不能直接把外接电压表读数塞进理想公式。修正项的正负还取决于电路电压的定义。
Millikan 花了大量篇幅讨论碱金属表面制备，以及接触电动势的测量或稳定。他记录了接触电势随表面老化与吸附气体变化的情况。恒定偏置主要移动截距；若漂移与换光频率的顺序相关，连斜率也可能受到偏差。
证据阅读：R. A. Millikan (1916), A Direct Photoelectric Determination of Planck’s h, Phys. Rev. 7, 355–388 — original scanCaltechAUTHORS, Millikan’s 1916 photoelectric paper — institutional record
光强和频率是两种不同的干预
在弱光、单光子机制占主导且频率与表面固定时，提高入射光强主要增加可发生的发射速率；提高频率则改变最大能量。只有先控制收集效率与饱和，才能把实测电流当作正比于入射光强。
这不适用于任意光源和材料。加热、空间电荷、表面变化与多光子发射，都可能改变比较结果。它们不会推翻在明确适用范围内完成的检验，却提醒我们不能把入门时的光强规则无限外推。
认可定律，不等于认可全部图像
Millikan 在引言中明确区分了 Einstein 能量关系的成功，以及自己对局域光微粒图像的保留。原文的价值正在于：研究者可以接受定量结果，同时反对某种物理图像。历史证据的形成，并不伴随全体一致的解释。
Einstein 的 1921 年奖项强调光电效应定律；Millikan 的 1923 年奖项同时包括基本电荷和光电研究。截止电压的斜率给出的是两个常数之比。要由此求出普朗克常数，还需要独立建立电荷尺度，这也把本篇连接到油滴测量。
证据阅读：R. A. Millikan (1916), A Direct Photoelectric Determination of Planck’s h, Phys. Rev. 7, 355–388 — original scanNobel Prize in Physics 1921 — official award recordRobert A. Millikan — official 1923 award facts
把 Lab 用作能量比较
光电发射分析台可比较光子能量、功函数和减速电势，适合先预判能否发射，以及理想能量截止的含义。它不采集 Millikan 的电流—电压记录，也不推断历史接触电势修正。
更有用的阅读练习是：如果电压有未知的恒定偏置，图中哪些结论还能保留？斜率或许保留，推得的阈值未必。再问偏置若在切换频率时漂移，会发生什么。这样才能把数学预言接回真正要检验它的测量。