把四页原论文放在手边
打开 Diedrich、Bergquist、Itano 和 Wineland 的《Laser Cooling to the Zero-Point Energy of Motion》，Physical Review Letters 第 62 卷，403–406 页，1989 年。NIST 保存了扫描版。图一交代能级和光束方向，图二比较边带，图三检验等待期间怎样升温。沿这条顺序读，就能看清论文所说“约百分之九十五处于基态”具体指什么。
装置里只有一颗汞离子，由 Paul 阱留在附近。留住离子之后，它仍可占据许多振动能级；基态冷却要做的，是把最低能级的占据概率提高。最低能级里，位置和动量还有量子涨落。要从光谱读出的，是它处在各能级的概率。
图一先分清冷却光和读出光
先看图一左边的能级图。194 纳米的强紫外光承担初步冷却和荧光探测；接近 282 纳米的窄跃迁用来精细地操作运动。398 纳米的光帮助离子离开寿命较长的上能级，让冷却可以更快重复。
不改变振动能量、只激发内部态的谱线，叫载波。在它下方偏开一个振动频率，就到了第一红边带。离子吸收这个光子时，内部态被激发，运动同时少一份能量。随后内部态复位，再重复一次，就能逐份移走运动量子。
接着按论文的时序说明，把冷却和探测分开。每次先准备离子，再用窄跃迁探测，最后打开强光，借荧光判断内部态有没有改变。图上的吸收百分比，来自许多次这样的重新制备。
证据阅读：F. Diedrich et al. (1989), Laser Cooling to the Zero-Point Energy of Motion, Phys. Rev. Lett. 62, 403–406 — NIST scanD. J. Wineland (2013), Nobel Lecture: Superposition, Entanglement, and Raising Schrödinger’s Cat, Rev. Mod. Phys. 85, 1103–1114 — published version of the 2012 lecture
图二要连着小图和图注一起读
图二在 404 页。上方小图是边带冷却之前的光谱，零失谐附近有载波，两旁有运动产生的边带。下面放大的主图，横轴是以兆赫计的失谐，负频率一侧和正频率一侧之间断开了一段；纵轴是吸收百分比。点来自多轮扫描的平均，光滑曲线是拟合。
低频一侧的红边带，在激发内部态时拿走一份运动能量；高频一侧的蓝边带，则加上一份。最低振动能级已经没有量子可拿，红边带会弱下来，蓝边带仍能响应。两侧放在一起比，才看得出这种不对称。
图注还有一处关键区别。小图为了避免饱和，用了较低光功率；主图探测时采用饱和强度，论文按相应的吸收分析处理。不能因为两个图都叫边带谱，就给它们套同一个弱探测公式。
另算一个弱探测的例子
先把历史拟合放下，考虑一个便于理解的极限。离子运动范围远小于光波长，第一边带可以分辨，探测很弱、没有饱和，红蓝两侧的响应也匹配。红边带的总强度，按每个能级能够拿走几个量子来加权；蓝边带每层都多一个可添加的量子。两者之比便有下式。
两个 A 表示条件匹配的红、蓝边带强度，r 是无量纲比值，带横线的 n 是平均运动占据数，也没有单位。第二行额外假设这个模式服从热分布。热分布一旦知道均值，各能级的概率就都确定了；若分布不是热态，还需要别的信息。
举个算术例子：理想弱探测下，红蓝比值为百分之五，平均占据数约为 0.0526，热分布的基态概率为百分之九十五。这组数字只演示公式怎么用。1989 年主图属于饱和探测，应按原文那套吸收分析来读。
证据阅读：Leibfried et al. (2003), Quantum dynamics of single trapped ions, Rev. Mod. Phys. 75, 281F. Diedrich et al. (1989), Laser Cooling to the Zero-Point Energy of Motion, Phys. Rev. Lett. 62, 403–406 — NIST scan
引用百分之九十五之前，回头看光束方向
图一右边的光束方向，限制了图二能够回答的问题。探测光几乎垂直于一个运动方向，对那个方向的能量很不敏感。作者明确说明，无法对这一方向给出有意义的能量估计。
其余两个方向也要说明能量怎样分配。论文假设两者温度平衡，才推出这两个模式各自约有百分之九十五的基态占据。这个假设应该和数字写在一起。阱在三个方向都留住了离子，激光感受到的却是沿自身传播方向投影过来的那部分运动。
图三把等待也算进测量
翻到 405 页的图三。研究者改变阱的设置，把轴向边带单独分出来。横轴是冷却结束到探测之间的延时，以毫秒计；纵轴是这个轴向模式的平均振动量子数。
点随延时上升，说明离子在等待时又吸收了运动能量。把趋势外推到零延时，才估计出冷却刚结束时的占据数。冷却后的准备和稍后的探测，可能已经面对不同的分布。曲线、拟合和不确定度，把这种变化一起留在了图里。
下一次读谱时，随数字记下这些条件
把制备、探测功率、模式频率、光束方向、分析模型和延时一起记下。确认红蓝两侧的耦合与探测条件匹配。红边带接近消失时，还要保留不确定度上界；背景扣除或噪声会算出负数，占据数本身应当非负。
Monroe 和同事到 1995 年才用可分辨 Raman 边带演示了三维零点冷却。读 1989 年结果，仍应按当时的方向覆盖来理解。另有一种由阱射频直接驱动的快速运动，叫微运动，它也需要独立检查。把这些条件留在数字旁边，就知道一个冷却比例究竟说的是哪部分运动。
证据阅读：Leibfried et al. (2003), Quantum dynamics of single trapped ions, Rev. Mod. Phys. 75, 281C. Monroe et al. (1995), Resolved-Sideband Raman Cooling of a Bound Atom to the 3D Zero-Point Energy — NIST author abstractD. J. Berkeland et al. (1998), Minimization of Ion Micromotion in a Paul Trap, J. Appl. Phys. 83, 5025–5033