多加原子，会同时改变两件事
探测到更多独立原子，可以减小布居计数不确定度；冷铯喷泉里，原子之间的相互作用也会移动测得频率。如果依赖密度的修正还不够可靠，改善计数统计便会带来新的实验权衡。
Pereira Dos Santos 团队在 2002 年通过控制 Ramsey 探测以前的布居转移处理这个问题。关键是在改变原子数的同时，尽量保留空间与速度分布，使有效碰撞密度之比可以确定。
证据阅读：F. Pereira Dos Santos et al. (2002), Controlling the cold collision shift in high precision atomic interferometry — arXiv:physics/0209010v1S. Bize et al. (2005), Cold atom Clocks and Applications — author manuscript, clock operation and collision control
先把外推假设写清楚
假设实测频率随有效密度线性变化，两档共用一个系数。分别标出低密度与高密度频率，密度比定义为前者除以后者。消去共用系数，就得到下式零密度截距。
这个比值严格介于零和一之间，指有效碰撞密度比，不自动等于荧光计数比。若要用探测原子数比代替，制备与探测必须保留计数原子和询问过程中所采样密度之间的相应关系。
比值不准，截距就会移动
相对任意参考，虚拟高密度频移取正 0.4 毫赫兹，半密度时取正 0.2 毫赫兹。线性外推会返回零偏移，可直接从两个密度点核对抵消。
保持两档测得频移不变，却把密度比误用为 0.55，推断的截距便约为负 0.044 毫赫兹。在相同两种制备下不断积累数据，可以减小计数散布，却会把这项比值错误一直保留在答案里。
一半布居，未必是一半密度
改变装载时间，可能同时改变云团大小、温度与原子数。若微波场不均匀，改变普通选择脉冲面积还会对不同轨迹赋予不同权重。于是，探测计数比很简单的两份样本，仍可能具有不同碰撞系数。
论文采用完整及中途停止的绝热转移，再去除不需要内部态的原子，使选择更均匀。实测原子数比接近 0.506，不代表可以把每次实测比值都强行换成精确二分之一。制备比较与残余限制都属于修正的一部分。
外推还会放大噪声
密度比精确为二分之一时，截距等于低密度频率的两倍减高密度频率。若两次估计独立且标准不确定度相同，截距标准不确定度会放大为原来的五的平方根倍；共用振荡器噪声则需要计入协方差。
当密度比接近一，分母还会让外推变得病态：几乎相同的密度，提供不了足够外推距离。增加密度档位有助于检查曲率和制备变化。两个点总能确定一条直线，因此它们本身不能确立线性密度律已经足够。
修正是一套测量程序
Ramsey Lab 展示有限计数询问，Rabi Lab 展示布居转移；两者都不模拟铯喷泉碰撞，也不执行历史上的绝热密度修正。不能把它们的记录拼起来，叫作新的实验不确定度预算。
真正推断时，要保留频率差、原子数比标定、制备设置，以及共用系数假设的检验。结果是在这些条件下得到的零密度估计，取得它的原子仍是在有限密度下被测量。明确这一点，修正才可供核查。
证据阅读：F. Pereira Dos Santos et al. (2002), Controlling the cold collision shift in high precision atomic interferometry — arXiv:physics/0209010v1S. Bize et al. (2005), Cold atom Clocks and Applications — author manuscript, clock operation and collision control