Stern–Gerlach：两道银迹，后来的自旋解释

探测器记录的是沉积图像

银原子由加热源逸出，经过狭窄孔缝，穿过不均匀磁场，在磁铁末端附近的玻璃板上凝结。1922 年报告比较有场与无场的沉积图样；长时间曝光后，极薄的银层仍需显影才能看清。

原始图像是累积的空间分布，不给单个原子打时间戳，也不逐个读出自旋值。作者描述了两个分开的分支，并在该沉积方法的灵敏度内，没有发现不偏转分量的证据。

在局域绝热描述下，原子运动时沿着某一内部磁能分支演化。力等于该分支能量对空间坐标导数的负值，下式以竖直坐标表示。这个约定能避免只凭一支标为自旋的箭头就猜测受力方向。

均匀场可以改变内部进动频率，却在此近似下不提供梯度力。轨迹还依赖飞行速度、相互作用长度和装置几何。原报告指出，速度分布使偏转后的带更宽，刀口磁极附近的吸引与排斥也不完全对称。

F_z=-\frac{\partial E_a(B(z))}{\partial z}

在最简单的经典比较中，相同磁矩具有连续分布的取向，应产生连续范围的横向偏转。分辨出的分支及其中间的缺失，转而支持离散磁投影。准直和无场图像，是区分真正分束与源本身很宽的关键。

作者没有回避极小孔缝错位便会破坏图像对称性的困难，也把定量磁子值留待更精确测量场不均匀性之后报告。建立离散分支的证据，与精确确定其磁矩尺度，是两项不同的成果。

Stern 与 Gerlach 当时处理的是旧量子论中的空间量子化问题，电子自旋后来才提出。按现代解释，基态银原子包含闭壳层核心和一个价电子，电子总轨道角动量为零，熟悉的分束主要由二值电子自旋投影支配。

把实验化为理想二态分析器时，已经忽略或未分辨核超精细细节。现代解释能说明结果，却不因此证实最初启发实验的轨道图像。实验是在修订后的理论中重新成为证据，并不是拍到了旋转的电子。

现代教学常先选择一个输出，再旋转第二台分析器，最后检查第三台输出。这样的序列检验制备、不相容轴和后选择；1922 年那一次沉积实验并未采齐这些控制与计数。

已有 Lab 提供理想序列，并明确保留被拒绝的计数，还区分中间测量不读结果与直接旁路。应把结果读成其声明的投影模型的预言，而不是原始银迹照片中还藏着几组历史数据。

Stern 的 1943 年奖项认可分子束方法与质子磁矩的发现，不能把整项贡献改称 Stern–Gerlach 实验。质子结果属于使用不同粒子和推断步骤的后续分子束研究。

本篇覆盖银原子束证据及其重新解释，不声称所链接的自旋过滤 Lab 复现了质子磁矩测量。接下来的 Rabi 共振阅读，将追踪束流偏转怎样与可选择频率的内部跃迁结合。