FR12
量子光力学，从冷却走到连续测量
光能告诉你镜子动了多少，也会在读取的同时推它一把。从一根熟悉的弹簧出发，沿着这两个方向，走到冷却、量子态估计，以及第一个光子改变第二个光子入腔方式的地方。
从一根普通弹簧走到量子测量
起点是高中波动与力学。每章只添接下来需要的工具，配完整计算和解释性练习。最后一章换成原文阅读指南，固定版本与约定，复算一个数值参考。
更广的量子光学准备可按需参考 FR10，共同教材计划给出整体先后关系。不必先完成一整条外部路线，才来看看镜子怎样动。 FR10 · 共同教材计划
L1 · 先把运动看清楚
活动镜改变腔共振；标定后的频谱给出位移方差。
第 1 章
一面会动的镜子怎样改变光
从两面镜子的驻波出发，推导腔频移、辐射压力和零点位移，建立光力耦合的第一幅图景。
第 2 章
从一条抖动的记录读出机械温度
把噪声谱看成按频率分配的方差，固定单边、双边和角频率约定，再用面积标定位移。
L2 · 再看光怎样动手
强背景放大耦合，边带带走能量，光子涨落也扰动测量。
第 3 章
强光怎样把微弱耦合放大
围绕驱动稳态展开光力相互作用，区分增强耦合与单光子非线性，并解释红蓝边带的能量流。
第 4 章
冷却为什么需要一只记得住光的腔
由声子增减速率推导冷却极限，区分热浴、反作用与失稳，算出一个完整稳态例子。
第 5 章
为什么照得更亮也会把镜子推得更乱
从统一的量子测量约定推导散粒噪声与反作用的竞争，找到有限效率下的最佳读出强度。
L3 · 用上已经读到的信息
观测记录缩窄条件态，再把估计变成因果反馈力。
第 6 章
同一只镜子为什么会有两种宽度
从一次高斯观测推导条件均值与协方差，再用全方差公式连接单条记录和无条件总体。
第 7 章
让已经读到的信息变成冷却的力
用过去的观测记录估计动量，再施加阻尼反馈，解释条件定位怎样转成总体冷却及延迟的影响。
L4 · 选定一个量子目标
从单分量读出走向机械压缩态，再保留完整非线性研究光子阻塞。
第 8 章
只盯一个分量，能把反作用送到哪里
推导双频单正交分量测量，解释机械压缩态、正 Wigner 函数与非高斯态之间的区别。
第 9 章
沿着 Rabl 的能级图读懂光子阻塞
逐步阅读 Rabl 2011 v2 的装置、能级、边带谱和光子关联，复算指定弱驱动高品质因子曲线。
让光回答三个问题
冷却页计算线性响应；连续测量页使用高斯量子模型并保存合成记录；光子阻塞页求弱驱动 Fock 扇区。三个模型分别回答自己的问题，也各有适用范围。
需要时再走进这些邻近实验
这些现有实验补充相邻概念，并保留各自的模型。基础光力装置 Q040 仍在原量子光学任务中单独验收。 Q040
继续读原文
推导、例题与解释图按明确模型编写。合成记录、模型参考与实验结果分别标明；下面列出核读的理论位置与限定数值比较。
- Lemonde, Didier & Clerk, Antibunching and unconventional photon blockade with Gaussian squeezed states, arXiv:1410.6510v1 (2014)
第二节、公式 2–4：位移高斯态的光子矩与振幅压缩。课程采用一般矩公式；非零光力耦合的协方差由本站另行计算。
- Aspelmeyer, Kippenberg & Marquardt, Cavity Optomechanics, arXiv:1303.0733v1 (2013); RMP 86, 1391 (2014)
固定 arXiv v1：II.1–II.2 的腔线宽与机械谱；III.1–III.3 的辐射压与线性化；V.2、VII.1 的动力学反作用和冷却；VI.1–VI.2 的测量与单正交分量读出；X.6 的非线性量子光力学。课程按自己的统一约定推导例题。这是综述，不是新增实验数据。
- Callen & Welton, Irreversibility and Generalized Noise, Physical Review 83, 34 (1951)
线性耗散与广义力涨落关系的原始理论来源。已核对出版方摘要，全文需要订阅。课程的振子归一化按可公开核读的 Aspelmeyer II.2.3 推导。
- Marquardt et al., Quantum theory of cavity-assisted sideband cooling of mechanical motion, arXiv:cond-mat/0701416v1 (2007)
弱耦合下的力噪声跃迁率与分辨边带冷却极限。浏览器冷却切片采用单模弱耦合速率模型；强耦合的正常模劈裂需要完整耦合响应。
- Jacobs & Steck, A straightforward introduction to continuous quantum measurement, arXiv:quant-ph/0611067v1 (2006)
连续位置测量、随机主方程与高斯矩方程。课程的测量强度乘在位置测量的耗散算符前；采用双重对易子的来源可能相差二倍。这里直接定义观测记录与扩散，避免只按符号对照。
- Rossi et al., Observing and Verifying the Quantum Trajectory of a Mechanical Resonator, arXiv:1812.00928v1 (2018)
公式 1–5、图 1–3：旋转坐标下的高斯条件化，以及用后向估计验证轨迹。课程推导实验室坐标下的双分量例题；合成记录与原实验分列，不声称复现其装置参数。
- Rossi et al., Measurement-based quantum control of mechanical motion, arXiv:1805.05087v2 (2018)
发表于 Nature 563, 53–58（2018）。实验用光学位置记录作反馈冷却。课程的因果保持力控制器是高斯教学模型，与原实验滤波器和电子线路分别说明。
- Clerk, Marquardt & Jacobs, Back-action evasion and squeezing of a mechanical resonator using a cavity detector, arXiv:0802.1842v1 (2008)
双频测量单个旋转正交分量，以及反旋转项的影响。课程推导理想旋波相互作用，作为阅读节点；单频连续测量实验不冒充这套协议。
- Wollman et al., Quantum squeezing of motion in a mechanical resonator, arXiv:1507.01662v1 (2015)
图 1、公式 1–3：不等强度红蓝泵浦构造压缩库。原文是实验论文；课程椭圆来自解析高斯示例，没有挪用实验测量点。
- Rabl, The photon blockade effect in optomechanical systems, arXiv:1102.0278v2 (2011)
固定 2011 年 4 月 15 日 v2：公式 1、3–6、11–13，图 1–4。理论预言光子反聚束。本站弱驱动双光子 Fock 计算取零温和高品质因子极限，选定比较与原文有限品质因子曲线分列。Rabl 用振幅线宽，课程的能量线宽是它的二倍。