量子投影噪声：探测更准，计数仍会随机

重复计数以前，要重复制备

Itano 团队把囚禁离子制备成两个内部态的叠加，再研究布居涨落。1993 年实验包括单个汞离子和成组铍离子，涨落大小随所制备的态改变，并不是一个固定的探测器背景。

这里的系综来自反复制备再读出。若不恢复制备，只对已经投影过的态重复探测，回答的是另一个问题。用来辨认一个态的荧光光子数，也不同于独立制备后得到的原子测量结果数。

令固定原子数指态读出以前已确定接收的原子数，每个独立原子的激发概率相同。在理想二元分类下，激发计数具有下列二项方差，估计布居比例则用该计数除以固定总数。

这是独立制备与探测的参考，不是所有相关量子态的普遍噪声底。原子数变化、共用驱动涨落、读出错误和纠缠，都需要额外项或另一种概率模型。计数相关性需要检验，不能靠把噪声命名为量子就消除。

\operatorname{Var}(K)=Np(1-p),\qquad \sigma_{\hat p}=\sqrt{\frac{p(1-p)}{N}}

四个独立原子的两种结果等概率时，十六条等可能二进制记录中，激发数从零到四的重数依次为一、四、六、四、一。直接对结果求和，均值为二、方差为一，不需要探测器有噪声就会产生这种分布。

一百个独立原子等概率时，计数标准差为五，比例标准差为 0.05；换成四百个，比例值降为 0.025。这些虚拟算例比较相同概率下的单次制备，没有建立漂移时钟的时间平均规律。

再造一个全体原子共用的制备误差：每一试次的激发概率，以相同机会取 0.4 或 0.6，平均仍为二分之一。一百个原子中，条件二项涨落贡献方差 24，试次间均值移动贡献 100，总方差便为 124。

固定概率的独立参考只给出 25。这里按试次内与试次间两部分分解方差。多收荧光光子可以改善态分类，却不会消除共用制备误差。因此，扫描布居并测方差，还需要标定控制和探测过程。

激发概率为零或一时，理想二项计数是确定的，但仅凭这一点选不出最佳频率采样点，因为布居斜率与噪声都在变化。在只含投影噪声的理想 Ramsey 极限中，接近极值时两者的比值仍可保持有限；加入探测器噪声后，最优选择也会改变。

只在一个布居基底测量，也无法区分所有相干叠加与对角布居相同的混合，需要第二种相位敏感测量。论文 1995 年勘误修正了关于量子力学诠释的一项归属，并没有把实验变成区分这些诠释的判据。

Ramsey Lab 在声明的采样模型下保留有限计数，量子比特 Lab 则另行比较态制备和测量基底。两者都不复刻原始离子阱探测器，也不认证某台实验时钟已受投影噪声限制。

评估改进时，可同时保留接收原子数、制备设置、态分类标定和频率响应，再追问干预究竟降低哪一部分方差。试次记录与概率模型描述同一个实验时，不确定度才有明确含义。