束流从阴极的小孔穿出
低压放电让正粒子向阴极加速；阴极上的小孔允许部分束流穿过，在背后形成沟道射线。可把运动物质发出的光送入光谱仪，并选择视线相对于束流的方向。
1919 年颁奖辞回顾 Stark 在 1905 年氢气中的观测：Balmer 谱线旁出现额外展宽分量，发光者靠近时向短波移动，远离时向长波移动。关键控制是观察方向与位移符号之间的联系。
先规定正方向，再从谱线换算速度
速度远小于光速时，约定发光者远离观察者的视向速度为正。下面一阶真空波长关系于是让远离对应正位移；参考波长属于发光者静止系中的同一跃迁。
这是纵向、低速近似。垂直观察去掉的是一阶视向位移，并非一切相对论贡献或一切展宽。束流即使很快，只要速度有分布，也不一定形成一条很窄的移位谱线。
证据阅读：J. Stark (1919), Structural and Spectral Changes of Chemical Atoms — Nobel lecture and 1919 presentation speech, Columbia-hosted volume, PDF pp. 160–172NIST Atomic Spectroscopy, Spectral Line Shapes, Widths, and Shifts — Doppler and pressure broadening
运动与电荷态是两种标签
Doppler 位移说明，相对于观察者存在一群运动的发光者，却不会单独判断每个发光者是正离子还是快中性原子。气体中的电荷交换与碰撞，可以改变加速后存在的物种。
Stark 的讲稿承认，中性射线使最初的正离子归属复杂化。现代 Balmer 谱线属于中性氢的跃迁，不能把历史论证重复为裸质子会发出这种线谱的证明。束流的名称，不决定发光者的电子状态。
证据阅读：J. Stark (1919), Structural and Spectral Changes of Chemical Atoms — Nobel lecture and 1919 presentation speech, Columbia-hosted volume, PDF pp. 160–172NIST Handbook, Strong Lines of Hydrogen — H I visible Balmer wavelengths
展宽带来信息，也混合成因
热速度分布会产生 Doppler 展宽，定向运动则可移动中心。NIST 的谱线说明把它与压力展宽分别处理。真实放电谱中，可能同时存在多群粒子和仪器展宽。
因此，没有速度分布及其他贡献模型，不能把底片上更宽的特征唯一换成温度。反转观察方向、比较未移位分量、表征光谱仪，分别约束不同部分。一条好看的线形，不能替代这些比较。
证据阅读：NIST Atomic Spectroscopy, Spectral Line Shapes, Widths, and Shifts — Doppler and pressure broadening
Doppler 位移并非电场分裂
两项贡献都写入 Stark 的 1919 年奖项，但因果问题不同。Doppler 位移追踪发光者相对于观察者的运动；电场分裂改变内部跃迁能量，可通过分量结构和偏振考察。
同一沟道射线装置可以同时包含两种效应。1919 年颁奖辞明确把 1913 年的电场分裂与原子运动区分开。若把管中一切移位谱线都当作 Stark 分量，就丢掉了分开设置控制量和几何的理由。
把每一种位移追溯到自己的原因
链接的 Stark 光谱仪模拟偏振电场分裂及有限通道光子计数，不产生放电、不计算电荷交换，也不推断运动沟道射线的速度分布。其模拟记录回答模型所定义的场强问题。
可与前篇 Stark 文章连读：改变内部能量，或改变观察者与发光者的相对关系，都能移动光谱特征。装置若独立控制这些变化，并保留相应记录，解释才会更有力。
证据阅读：J. Stark (1919), Structural and Spectral Changes of Chemical Atoms — Nobel lecture and 1919 presentation speech, Columbia-hosted volume, PDF pp. 160–172NIST Atomic Spectroscopy, Spectral Line Shapes, Widths, and Shifts — Doppler and pressure broadening