先让粒子数偏离热平衡
Townes 的讲稿描述，氨分子束穿过非均匀电场：上态分子被聚向腔体，下态分子被排开。这样送进谐振跃迁的上态分子，比热平衡气体能提供的多。
所用反演跃迁在约 23.87 吉赫。1954 年工作装置还有 Gordon 与 Zeiger 的贡献；Basov 和 Prokhorov 则独立发展相关量子电子学思想。1964 年奖表彰的是这片更广的基础。
有受激辐射，还不保证会振荡
谐振场能诱发向下跃迁，从分子束取得能量；下态分子也能吸收同一个场。净增益取决于粒子数、跃迁强度与相互作用时间，不能只凭“存在受激辐射”就断言放大。
简单非简并两能级描述中，受激净贡献与上下态粒子数之差成正比；能级简并时，要比较每个子能级的粒子数或加入统计权重。泵浦或选态还必须持续补充可用粒子。
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反馈把增益变成阈值问题
腔体把一部分场送回去再作用。某个允许腔频上，小信号放大能补过一圈的损耗，才可能起振。下式用均匀增益与镜面功率反射率写光学类比，不是拟合氨分子装置的方程。增益与损耗系数的单位是长度的倒数，腔长按单程计，反射率是功率比例。
超过阈值后，粒子数消耗与饱和会改变增益；持续指数增长不能当作稳态输出预言。频率选择也同时受腔体和增益谱控制。
来源：[1]
原理相连，历史不应合并
走到光学频段，需要适合更高频率的材料、泵浦和腔体。Maiman 于 1960 年演示工作红宝石激光器；若把那台装置直接归给三位 1964 年获奖人，就抹平了基础建议与具体实现的差别。
输出谱很窄，也没有证明光场全部量子性质。Glauber 一文会接着问：增加符合探测，还能读到什么？
在原图中找到选态器
先看 Townes 讲稿图 1，再沿光路追到输出。指出非热平衡粒子数从哪里来，能量在哪里离开分子。进入所链激光模型后，分别改变增益和反馈；两者任一不足，都应无法越过阈值。
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