激光再窄，原子仍在运动
热气体里，原子沿光束方向的速度有快有慢，看到的光频各不相同，于是在不同的实验室频率上吸收。哪怕激光本身频率噪声很小，扫过气体时也可能得到一条很宽的 Doppler 包络。
Bloembergen 和 Schawlow 1981 年的讲稿说明，非线性响应可以挑出某一群速度的原子，也可以把不同速度群组合起来。他们用受控的光，把普通吸收扫描混在一起的原子响应分开。
饱和光谱挑出沿光束几乎不动的原子
饱和光谱用一强一弱两束反向光。泵浦光改变原子各能级的粒子数，原子对弱探测光的吸收也跟着变。对一条孤立跃迁，两束光频率相同时，接近共振便会作用在同一群沿光束方向速度近乎为零的原子上，宽包络里于是出现窄的饱和凹陷。多条跃迁还可能让运动原子贡献交叉共振。
窄结构的宽度和中心仍受光强、碰撞、渡越时间、对准和反冲影响。Bloembergen 的甲烷图 5 是实测导数曲线：三个超精细组分，每个又因反冲分成双线。这六个结构来自超精细与反冲的组合，曲线的峰谷还带着导数探测的形状。
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两束反向光各给一个光子，一阶频移就抵消
另一种方法里，原子从两束频率相同、方向相反的光中各吸收一个光子。两个一阶 Doppler 频移符号相反，加起来就与原子沿这条轴的速度无关。前提是速度远小于光速，两束光严格反向。
两个光子若来自同一束光，就不会抵消。Schawlow 的图 14 把反向光子对给出的窄结构和同向光子对给出的宽背景区分开来。二阶 Doppler 频移、光频移和对准误差依然存在。
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谱线再尖，也需要频率参考
每次扫描都能重现的窄结构，便于看出频率的微小变化；要知道绝对频率，却还得有参考和一条测量链。即使多次扫描结果很一致，功率或压强变化仍可能把中心挪走。
Hall 与 Hänsch 的频率梳就从这里接上。亚 Doppler 光谱提供可以比较的尖锐跃迁；标定好的频率梳把光频差连到可以直接计数的射频信号，两种测量互相补足。
扫描还得走过谱线之间的频率
执行器平滑移动，光频未必也平滑。激光一旦换到相邻的腔共振，就跳过了中间的一段频率。若直接把探测信号画在执行器的位置上，谱线上可能出现缺口，结构的位置也可能被扭曲。
一个办法是同时调腔长：波长变短时，腔也缩短，让里面仍能放下同样整数个半波长。Littrow 光栅负责让合适波长的光返回腔内。Duca 等人把光栅转动和二极管位移分开控制，演示了不转光栅也能调外腔长度的结构。扫得更宽时，同一腔共振还要留在增益和其他滤光元件的通带内。
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对照光束方向读曲线
把 Schawlow 图 14 的光束方向和图 15 的跃迁对照起来，再看 Bloembergen 图 5 及其导数探测说明。光束方向决定哪些速度群贡献信号，探测方式则决定这些响应以什么曲线显示出来。