激光再窄，原子仍在运动
热气体中，原子沿光束方向的速度各不相同。它们看到的光频不同，会在不同实验室频率下吸收；光源频率噪声很小，扫出来的谱仍可能很宽。
Bloembergen 与 Schawlow 的 1981 年讲稿展示，非线性响应怎样挑选或组合速度群。他们的贡献在于用受控光读出物质信息，不能缩成“怎样造激光器”。
泵浦与探测，共同选中一群原子
饱和光谱中，强泵浦束改变可被弱反向探测束吸收的粒子数。接近共振时，两束都能作用于纵向速度接近零的同一群原子，宽包络里就出现窄结构。
窄结构的宽度、中心仍受光强、碰撞、渡越时间、对准及反冲影响。Bloembergen 的甲烷示例是分开了精细结构的导数曲线，不能冒充未经处理的吸收轮廓。
来源：[2]
两束反向光，抵消一阶频移
另一种方案中，原子分别从两束等频反向光各吸收一个光子。一阶 Doppler 频移符号相反，相加后不再依赖这条轴上的速度。这里假定速度远小于光速，两束也严格反向。
若两个光子来自同一束，抵消就不成立。Schawlow 的图 14 明确区分反向贡献的窄结构与同向贡献的宽背景；二阶 Doppler、光频移及不完全对准仍然存在。
来源：[1]
线窄之外，还需要频率参考
窄结构便于辨别频率变化，绝对频率却还需要参考与测量链。即使每次扫描都很一致，功率或压强改变仍会把中心挪走。
这便接到 Hall 与 Hänsch 的频率梳：亚 Doppler 光谱提供尖锐的待比较跃迁，标定频率梳再把光频差连到可计数的射频信号。两者互补。
光束方向要与曲线一起读
把 Schawlow 图 14 的束向与图 15 的跃迁对照，再读 Bloembergen 图 5 的导数探测说明。现有扫描模型适合区分光源线宽与样品展宽，但没有实现这两套完整历史非线性方案。