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Sandbox Physics

借辅助离子读出谱学离子

双离子量子逻辑光谱

怎样靠观察旁边另一个离子的荧光,测出一个离子的光谱? 靠两个离子共享的运动。它们囚禁在同一个阱里,一起振动。探测光照过第一个离子后,一个脉冲把它的激发换成一份共同振动的量子,第二个脉冲再把这份量子交给另一个离子。看这个离子的荧光,就知道激发有没有传过来;逐个频率重复,就描出第一个离子的谱线。振动若在两次脉冲之间丢失,谱线就会变淡。

激发谱学离子,借一个共享的运动量子把激发转给辅助离子,再数辅助离子发出的荧光。先标定明、暗两种计数,再从保存的记录推断谱线中心。

交互模型双离子量子逻辑光谱

两个离子沿阱轴排列,离子本身和间距都画得放大了。边带光束依次照射各个离子;两个离子共享的是运动模式,不是在它们之间飞行的光子。物镜只收集辅助离子的荧光,送到计数器。序列的颜色表示源布居的期望值,不是实测轨迹。

可复现的合成观测

通过辅助离子读出的光谱。

可以开始采集模拟数据了。

每组新记录先做六十四次已知明态和六十四次已知暗态的制备,再交错扫描四十一个频率。每次试验只记下探测到的光子数,不记隐藏的离子态标签。估计谱线时,不使用源的谱线偏移、边带脉冲面积、延迟和源的平均光子数。采集过程经过加速。

保留的数据

逐次荧光计数。

i,ndeti,\quad n_{\rm det}

前二百四十次扫描试验,不含标定部分。绿色为当前探测计数,灰色为原样保存的对照记录。用查看控件可选出其中一次;完整记录在 CSV 中。

从记录得到估计

只下测量支持的结论。

拟合谱线中心

—\text{—}

转移布居幅度

—\text{—}

实测明暗平均光子数

—\text{—}

已标定假暗与真暗比例

—\text{—}

所查看的光子计数

—\text{—}

共振源布居 · 谱学 / 运动 / 辅助

—\text{—}

采集不完整、参考态重叠、转移响应过弱或拟合触及搜索边界时不报告线心。剖面是相对似然诊断,不是已标定置信区间。

数据归约

标定暗态比例与拟合谱线。

δ/kHz,q^D\delta/\mathrm{kHz},\quad\widehat q_D

绿点是分类得到的暗态比例,棕线是用这些计数和已标定的分类率拟合出的响应。源的真实线心不画在图上,因为它不是测量结果。

线心似然剖面。

δ0/kHz,2(ℓmax⁡−ℓ)\delta_0/\mathrm{kHz},\quad 2(\ell_{\max}-\ell)

每个候选线心均重新优化转移幅度;相对偏差显示上限为四十。

最后八条原始记录

列:序号、制备、千赫兹探测失谐、探测光子数。

序号制备失谐光子数

模型与来源

两个离子都是合成的二能级系统,共用一个初始冷却到基态的运动模式。红边带脉冲是相干的,运动量子损耗只是示例,囚禁和制备都是理想的。不计算射频电极的场,不含热模式、自发衰变和原子钟系统误差,也不声称任何精度。荧光谱只说明转移了多少布居,证明不了相干性或转移保真度。放大的装置和脉冲动画都是示意。

矩形脉冲的激发概率

Pe(δ)=Ω2Ω2+Δ2⋅sin⁡2 ⁣(TΩ2+Δ22)Δ=2π(δ−δ0),ΩT=π\begin{aligned}P_e(\delta)&=\frac{\Omega^2}{\Omega^2+\Delta^2}\\&\quad\cdot\sin^2\!\left(\frac{T\sqrt{\Omega^2+\Delta^2}}2\right)\\\Delta&=2\pi(\delta-\delta_0),\quad\Omega T=\pi\end{aligned}

式中失谐以赫兹为单位,扫描轴显示千赫兹。探测时长经过标定,作为已知量输入。

把激发转给辅助离子

∣eSgL0⟩⟶∣gSgL1⟩⟶∣gSeL0⟩\begin{aligned}|e_Sg_L0\rangle&\longrightarrow|g_Sg_L1\rangle\\&\longrightarrow|g_Se_L0\rangle\end{aligned}

两次共振红边带脉冲借共享运动模式把激发传过去。谱学离子没被激发时,态保持不变。屏幕上显示的源演化用密度矩阵计算。

转移了多少布居

A=sin⁡4(θ/2) e−td/τmPL,e=A Pe,τm=1 ms\begin{aligned}A&=\sin^4(\theta/2)\,e^{-t_d/\tau_m}\\P_{L,e}&=A\,P_e,\quad\tau_m=1\,\mathrm{ms}\end{aligned}

两次脉冲之间,运动模式受一个示例性的零温振幅阻尼作用。这个寿命是选定的参数,不是在装置上测得的。

判为暗态的概率

qD(δ)=fB+(fD−fB) A^ Pe(δ)\begin{aligned}q_D(\delta)&=f_B+(f_D-f_B)\,\widehat A\,P_e(\delta)\end{aligned}

已知明态和暗态的参考计数,决定判别阈值和两种分类率。再用二项似然,从扫描计数拟合线心和转移幅度。源偏移和脉冲面积不交给拟合。

三光子 GHZ 关联台

物理教程

双离子量子逻辑光谱

背景激发谱学离子,借一个共享的运动量子把激发转给辅助离子,再数辅助离子发出的荧光。先标定明、暗两种计数,再从保存的记录推断谱线中心。

为什么值得理解测量协议是一串步骤,把制备好的量子系统和保存下来的探测计数连在一起。

先抓重点

核心问题
怎样靠观察旁边另一个离子的荧光,测出一个离子的光谱?
一句话直觉
关于源的假设,和从记录数据得出的估计,要分开看。

核心数学模型

矩形脉冲的激发概率

Pe(δ)=Ω2Ω2+Δ2⋅sin⁡2 ⁣(TΩ2+Δ22)Δ=2π(δ−δ0),ΩT=π\begin{aligned}P_e(\delta)&=\frac{\Omega^2}{\Omega^2+\Delta^2}\\&\quad\cdot\sin^2\!\left(\frac{T\sqrt{\Omega^2+\Delta^2}}2\right)\\\Delta&=2\pi(\delta-\delta_0),\quad\Omega T=\pi\end{aligned}

式中失谐以赫兹为单位,扫描轴显示千赫兹。探测时长经过标定,作为已知量输入。

把激发转给辅助离子

∣eSgL0⟩⟶∣gSgL1⟩⟶∣gSeL0⟩\begin{aligned}|e_Sg_L0\rangle&\longrightarrow|g_Sg_L1\rangle\\&\longrightarrow|g_Se_L0\rangle\end{aligned}

两次共振红边带脉冲借共享运动模式把激发传过去。谱学离子没被激发时,态保持不变。屏幕上显示的源演化用密度矩阵计算。

转移了多少布居

A=sin⁡4(θ/2) e−td/τmPL,e=A Pe,τm=1 ms\begin{aligned}A&=\sin^4(\theta/2)\,e^{-t_d/\tau_m}\\P_{L,e}&=A\,P_e,\quad\tau_m=1\,\mathrm{ms}\end{aligned}

两次脉冲之间,运动模式受一个示例性的零温振幅阻尼作用。这个寿命是选定的参数,不是在装置上测得的。

判为暗态的概率

qD(δ)=fB+(fD−fB) A^ Pe(δ)\begin{aligned}q_D(\delta)&=f_B+(f_D-f_B)\,\widehat A\,P_e(\delta)\end{aligned}

已知明态和暗态的参考计数,决定判别阈值和两种分类率。再用二项似然,从扫描计数拟合线心和转移幅度。源偏移和脉冲面积不交给拟合。

常见难点

模拟里本来就写好了定律

容易误解从数据里恢复出源参数,就独立验证了定律。

正确理解这些合成记录检验的是测量和推断的流程。它们不是历史观测,不给出参数的置信区间,也不算外部的科学认证。

动手实验

  1. 01

    先标定,再扫描

    采集一次完整实验,导出原始光子计数。

    你会看到: 前一百二十八条记录轮流制备已知的明态和暗态,之后才扫描四十一个探测频率。
  2. 02

    打断转移

    保存对照,再选“关闭映射”,或加长两次映射间的延迟。

    你会看到: 源模型里探测光照样激发谱学离子,辅助离子的荧光谱却失去了对比。
  3. 03

    区分布居与相干

    逐个查看序列阶段,再看荧光标定。

    你会看到: 各阶段的布居是源模型的预测。记下的光子计数只能用来推断布居;要检验相干是否也转移了,得另做 Ramsey 这类实验。

相关实验与文章

量子物理证据 · 阅读路径

时钟、囚禁与单量子操控

这条阅读路径里用到本实验的文章,后面跟着它们推荐的其他实验。

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