论文要回答的问题
作者把 N 次拉动的 Jarzynski 平均写成一个估计量 ΔFN。把实验重复很多遍,估计量的平均值减去真值,就是偏差 B(N)。偏差是系统误差:多重复几遍实验也消不掉,只有增加每遍的拉动次数才能减小。
最简单的情形是 N=1:估计量就是这一次的功,平均下来等于 ΔF+Wdis,偏差正好是平均耗散功。论文用 Wdis 表示平均耗散功,就是前几章的 Wd。
外层尖括号是对许多组、每组 N 次拉动求平均。来源:J. Gore
图 1:一族高斯分布
横轴是单次拉动的耗散功 W−ΔF,四条曲线的平均耗散功分别为 0.5、1、2、4 个 kBT。作者假设功是高斯分布,方差等于 2kBTWdis,所以平均值越大,曲线越宽。
容易看错的地方是:曲线变宽,往负值那边伸得更远,耗散功为负的拉动反而变少了。比例是 Φ(−Wdis/2kBT),四条曲线依次约为 31%、24%、16%、7.9%。
论文还特别指出,用谐振弹簧拖过水的珠子,不论拖多快,功都是高斯分布。这正是第三章的模型,所以这篇论文的高斯结果可以直接拿到拖动光阱上检验。
来源:J. Gore · O. Mazonka and C. Jarzynski
图 2:耗散 4 个热能单位,每次只拉 20 次
直方图是 100 000 个估计值减去真值的分布,每个估计用 20 次高斯拉动算出。实线是功的分布本身,虚线是乘上 Jarzynski 权重后的分布,峰在 −4kBT,那里的拉动不到 1%。点线标出直方图的平均值:偏差约 1.07kBT。
读这张图要分开三个量。直方图中心离零多远是偏差;直方图本身的宽度是估计的随机误差;两者平方相加是均方误差,即论文的式 (6)。宽度可以靠多做几遍实验来平均,偏差不行。
我们用自己的高斯抽样器复算:同样 100 000 组、每组 20 次,随机种子 2003,得到偏差 1.064±0.004kBT,与论文的 1.07 一致。
平均耗散功为 4kBT 的高斯分布(实线,即 Gore、Ritort 与 Bustamante 2003 年图 2 的情形),以及乘上 Jarzynski 权重后的曲线(虚线)。加权曲线的峰在 −4kBT,那里的拉动很少出现。课程复算的解析曲线。来源:J. Gore
完整例题:4 个热能单位时偏差下降得多慢
图 3A 用对数坐标画偏差随 N 的变化,平均耗散功从 0.5 到 64 个 kBT,每个圆点平均了 150 000 组。拉动次数少时,圆点接近直线,即幂律 B≈WdisN−α(论文式 10)。次数很多时,对数可以线性展开,偏差按 1/N 下降(式 11)。
作者让两段在 NC=C(e2Wdis/kBT−1) 处相接,取 C=15(式 12)。令两式在此相等,就解出指数 α。开放全文里的公式是图片,下式是我们按正文描述推出的。
代入 Wdis=4kBT:NC≈44700,α≈0.447,于是 B(20)≈4/200.447≈1.05kBT,与图 2 的 1.07 只差 2%。代入 5kBT 得 α≈0.39,与论文说的约 0.4 相符。到 64kBT,NC 约为 1057:实际实验几乎都处在小 N 的那一段。
高斯情形下 e−Wdis/kBT 的方差等于 e2Wdis/kBT−1,代入对数的线性展开即得。由 WdisNC−α=kBT/2C 取对数得到。耗散越大,α 越小,偏差降得越慢。来源:J. Gore
回到拖动光阱:只拉二十次
实验里的“只拉二十次”预设,用 21μm/s 拖 100 nm,平均耗散功 3.99kBT,每个方向 20 次,几乎正好是图 2 的情形。默认记录的正向估计为 3.71kBT,比真值 2.41kBT 高 1.30kBT,与论文的平均偏差同一量级。同样的速度拉 20 000 次,估计回到 2.40kBT。
读下一篇用非平衡拉动求自由能的论文时,可以依次记下:功的分布是否接近高斯,低功一侧有没有被采样到;平均耗散功是几个热能单位;拉动次数与耗散功的指数相比是多是少;作者是否分开报告了偏差和随机误差;有没有用反向拉动做对照。
实验方面,Blickle 与 Bechinger 2012 年用一颗光阱里的胶体珠做成了随机热机:每个循环的功涨落很大,慢循环效率接近 0.14,最大功率时效率约 0.075。读那篇论文时,同样要问单次循环与平均值各说明了什么。
来源:J. Gore · V. Blickle and C. Bechinger