光子和电子分走的能量
反冲电子把能量全部留在靶里，散射光子把能量全部留在远处的探测器里。两路脉冲高度各带独立的分辨率噪声。
主动散射靶 / 符合测量
Compton 符合能量分析仪
散射光子和反冲电子的能量加起来，等于入射光子的能量吗？ 是的。每次散射，光子剩下的能量加上电子的反冲能，都等于入射光子的能量，与散射角无关。同一事件的两个脉冲前后只差几纳秒。不相干的脉冲也会碰巧挨这么近，可以拿时差很大的事件对来估算：那里全是偶然符合，按时间窗宽度折算后扣掉，再求能量和的平均。
主动散射靶记下反冲电子和散射光子各自的脉冲高度，以及两者到达的时间差。移动符合窗，扣掉时间旁带，再用留下的事件对估计入射能量。
入射光子向右传播；探测器在选定角度朝向散射靶。路径与尺寸为示意，能量数据位于下方。
保留事件的标定脉冲高度
两路能量和到达时差都保留下来。
准直入射光子主动反冲靶双路能量与时差
每个候选对保留两个标定脉冲高度与时差。采集后仍可改变分析窗；模拟候选混合不描述源活度或触发计数率。
就绪，先预测再采集。
原始探测记录
同一次事件留下两份互补的能量。
时间窗内时间窗外估计能量和
颜色只由时间窗决定，分析器不接收真符合标签。反冲能量在主动靶内沉积，不存在另一个电子收集器。
全部候选时差与互不重叠的旁带
选择瞬时窗，同时测量背景。
由同一批原始对重新分箱
扣除旁带之后的能量和。
青色为瞬时计数，金色为按窗宽缩放的旁带，紫色为两者之差及近似计数误差。负计数箱保留，源能量不输入这张直方图。
只用记录推断
保留的观测能说明什么
保留事件
扣旁带入射能量
近似标准误
净瞬时超额
旁带修正要求偶然符合的能量分布不随时差改变。瞬时窗的净超额太弱时，不报告能量估计。时间展宽极大时，真符合的 Gaussian 尾部可能漏进旁带；这种修正不是自动的背景分类器。
保存在内存中的对照
保存一次实验，比较或恢复完整设置与原始事件。
物理教程
Compton 符合能量分析仪
背景主动散射靶记下反冲电子和散射光子各自的脉冲高度，以及两者到达的时间差。移动符合窗，扣掉时间旁带，再用留下的事件对估计入射能量。
为什么值得理解常数不能从探测器上直接读出来，要靠标定好的响应，从保留下来的事件里推断。
先抓重点
- 核心问题
- 散射光子和反冲电子的能量加起来，等于入射光子的能量吗？
- 一句话直觉
- 模拟对源做了哪些假设，你从记录里又估计出了什么，这两件事要分开。
核心数学模型
用时间旁带扣除偶然符合
时差绝对值不超过所选半宽的事件对，算作瞬时符合。两侧旁带取时差绝对值在八十到一百六十纳秒之间的事件对。这样扣除，要求时间背景是平的。
由扣除后的能量和求入射能量
估计不用隐藏的事件分类，也不用源能量。扣除后变成负值的直方格照样显示。净超额太弱时，不报告能量估计。显示的标准误只是近似值，不是置信区间。
常见难点
模拟里已经写好了定律
容易误解能把源参数算回来，就独立证明了定律。
正确理解这些事件本来就是按这条定律模拟出来的，把参数算回来，检验的是测量和推断的步骤。它们不是历史观测，给不出参数的置信区间，也不算外部的科学认证。
动手实验
- 01
采集候选事件对
记下每个候选事件对的光子能量、靶能量和时差。
你会看到： 瞬时符合的点沿能量和不变的直线聚集。灰点只是落在时间门外，并没有被标成背景。 - 02
采集后再改时间窗
改变分析半宽，不重新采集。
你会看到： 原始事件对一个不丢。瞬时窗和旁带的计数、扣除后的能量和直方图，都由同一批事件重新算出。 - 03
移除真符合
选“没有关联事件对”，重新采集。
你会看到： 时间门照样会放进偶然符合。旁带扣除和弱信息检查，会拦下数据撑不起的守恒估计。
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