晶体选择的波长
晶面间距 d 与入射角 θ 决定相长反射的波长 λ，n 为反射级次。已知角度还要结合独立能量读出，才能分清级次。
同步辐射光束线
光源很亮，为什么样品收到的光仍会很少？ 狭缝限制方向，晶体选取能量，镜面把通过的光送向焦点。样品收到的通量由整条光路决定；经过独立标定的计数，才支持通量与透射率的比较。
让波荡器的光穿过狭缝、双晶单色器和两面聚焦镜，再读屏像素与侧向计数，比较选能、聚焦和透射。
仪器实际记录了什么
屏宽与参考限制
这里的宽度来自几何光线模型生成、再经标定的模拟像素，不是实际光束线的精密预测。另一次保留相位的波动比较中，0.2 毫米狭缝的垂直 80% 包络宽度相差约 7.7%，质心相差约 0.8 像素；该比较自身尚未完成收敛验证。读出不确定度不含这些模型偏差，因此不报告绝对亚像素对准。
独立的能量、通量与时钟参考
每格都有自己的实际计数。留出参考不参加响应曲线拟合。读出越界或参考信息不足时，停报相关推断。
| 用途 | 已知能量 / eV | 已知通量 / 光子每秒 | 逐格计数最少—最多 | 越界数 |
|---|
模型预测与光子账目
这是正向计算，独立于测量推断。缺少模型参考不妨碍原始数据归约。
| 位置 | 光子每秒 | 能量每秒 / W |
|---|
保存或导入完整档案
最多八条不可变记录，解码后不超过 64 MiB。JSON 和 CSV 保留全部原始观测与标定。导入时先检查完整档案，再修改会话。
在另一窗口打开空白会话 · 重新打开整份导出档案时，使用空白会话可避免记录标识冲突。
光怎样走到样品上
背景一束光经过狭缝、晶体和镜面后，只剩下被这条光路接受的那一部分。每秒到达样品的光子数，取决于沿途各个元件。
为什么值得理解选得更窄、聚得更小，往往要付出光子数量的代价。把光路和读数一起看，才能分清光在哪里减少。
- 核心问题
- 源头够亮，样品为什么仍然缺光？
- 一句话直觉
- 狭缝选方向，晶体选能量，镜面改变会聚位置；侧计数经过独立标定后才能换算通量。
核心数学模型
夹测空束得到透射率
分子为放入样品后的已标定通量；分母来自前后两次空束测量。两次空束若不稳定，透射率停报。共享标定误差按相关量传播。
在给定材料下估计厚度
这里 μ 是给定铝材料的总衰减系数，样品面与中央光线正交。角度改变时要用实际穿过箔片的路程。总衰减包含吸收与离开原束的散射，不能直接叫作热沉积。
常见难点
侧计数与通量
容易误解计数器每秒记下多少次，样品就收到多少个光子。
正确理解弱采样膜只把极少量光散到侧面，探测器也有自己的接受范围与响应。独立整条响应参考才支持换算。
亮度与相干性
容易误解光更多、束斑更小，就能直接知道光的相干性。
正确理解通量描述到达的光子数量。相干性描述光场之间能否维持稳定关系，需要相应的场或干涉信息。
动手实验
- 01
先追一遍光路
切换“两块晶体”“两面聚焦镜”和“样品与计数器”，再看默认屏图与计数谱。
你会看到： 两次晶体反射把光送回平行于入射束的方向；两面镜子分别改变两个横向方向的会聚。 - 02
把门关小
选择“狭缝关小了”，比较新测量与默认记录。
你会看到： 狭缝截掉部分方向上的光，改变样品收到的通量。图变窄或尾部减少，并不能直接给出相干性。 - 03
转偏第二块晶体
选择“第二晶转偏了”，查看光路终点、侧计数和屏边缘。
你会看到： 第二次反射的接受范围与出射方向一起改变。若屏漏接，仍保留像素，完整光斑的宽度不再有支持。 - 04
离开焦点
选择“样品离开焦点”，再比较两次独立屏曝光。
你会看到： 样品接收面移动后，光斑会变宽；相机 PSF 和像素尺度由自己的参考给出。 - 05
让样品更厚
选择“透过的光变少了”，查看每格计数与透射率的不确定度。
你会看到： 计数变少后，测量不确定度增大。参考或信号不足时，保留原始计数并停报相关厚度推断。
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