AC13
行星大气怎样流成风
少数高速粒子可以漏走，气体也能整体向外流。从热运动推到临界风，检查维持它的热量，再读大气流失怎样改变行星族群。
L1
行星怎样把大气丢进太空
大气可以从高速粒子的尾部慢慢漏走，也可以整体流成风。从热运动、碰撞与引力，看清两种计算。
L2
算出热运动尾部的逃逸通量
从带速度权重的 Maxwell 分布推导 Jeans 通量，定位示例外逸层，并分清粒子比例与穿面通量。
L3
让等温风穿过声速点
从连续性与动量推导 Parker 方程，选择跨声速加速分支，再比较有限半径内所需热量与恒星 XUV 功率。
L3
数值求出并检查临界风解
独立运行 Python 临界风基准，用正则 ODE 与 Lambert-W 分支互比，保存守恒残差与物理条件失效的案例。
L4
沿着原论文读懂行星半径谷
从光致蒸发、行星冷却读到耦合辐射流体模拟，分清观测族群、合成风剖面与半径谷的解释。
来源与计算范围
- Cranmer 2004, New views of the solar wind with the Lambert W function, v1
2004 年 6 月 7 日第一版，AJP 72,1397–1403。核读全文第 III–IV 节、式12–16：等温动量方程、临界点与两个实 Lambert-W 分支。太阳风的电离氢声速约定在这里换成明确固定的单粒子质量。
- Volkov et al. 2011, Thermally driven atmospheric escape, arXiv v1
2010 年 9 月 26 日第一版，后发表于 ApJL729,L24（2011）。核读第2节与图1–5：硬球平均自由程、以半径或局部标高定义的不同 Knudsen 数、动力学逃逸及条件性的 Jeans 修正。其下边界以下加热不同于持续维持等温的风。实验碰撞截面是教学输入，不是来源中的氮分子取值。
- Murray-Clay, Chiang & Murray2009, Atmospheric escape from hot Jupiters, v2
2008 年 11 月 18 日第二版，ApJ 693,23（2009）。核读第3.2节、式19/22与图7：吸收截面、能量限制尺度及冷却/复合对固定效率的限制。来源研究热木星辐射流体；低质量行星示例只采用明确列出的整体功率比较。
- Owen & Wu 2017, The evaporation valley in the Kepler planets, v2
2017 年 10 月 4 日第二版，ApJ 847,29。核读第2.2节侵蚀时标与图6的合成行星族群分布。预测的半径谷取决于初始包层与辐照历史，是模型结果，并非直接拍到的大气逃逸。
- Ginzburg, Schlichting & Sari 2018, Core-powered mass loss, v2
2018 年 3 月 6 日第二版，MNRAS 476,759–765。核读第2.1节、式5–7及图1/3/5：冷却能量储备、能量与输运限制、合成半径分布及其与观测族群的比较。
- Misener et al. 2026, Bolometric–photoevaporative transition, v2
arXiv 第二版提交于 2026 年 8 月 6 日，PDF 页首为 8 月 7 日；档案标为 ApJ 已接收，关联 DOI10.3847/1538-4357/ae969c。核读完整 PDF 的第2、3.2节及图2–5。这些是 AIOLOS 辐射流体模拟的剖面与流失率，不是实测行星剖面。课程阅读固定图件，没有复现该代码或其演化计算。