先看遮光检查，再看手骨照片
Röntgen 在 1895 年报告中先写遮光：放电管包着黑纸板，附近的铂氰化钡屏仍然发亮。纸板挡住了管内普通光，屏上的亮光就需要另一条解释。把不同材料放进这条路径，才有了可重复比较的实验。
手影醒目，是因为骨头与周围组织削弱射线的程度不同。单凭这幅影子，既量不出波长，也解释不了射线怎样产生。发现发生在 1901 年获奖之前；短波长电磁辐射的解释是后续发展的结果。
厚度和成分要分开
报告比较了叠起来的金属箔、多种金属及含铅量不同的玻璃。同样厚，并不透过同样多的射线；Röntgen 也已经指出，仅靠密度解释不了所有差别。把这些比较保留下来，比一句“密度大就显黑”更准确。
只要条件允许，他会用底片复核肉眼在荧光屏上看到的结果。底片累积曝光，屏则便于立即观察。两者的响应都不能直接当作入射强度；定量比较之前，仍需交代曝光、响应曲线与背景。
来源：[1]
磁铁排除了一种直接解释
管内阴极射线会受磁场偏转，管外新射线在这些试验中没有相应偏转。磁铁挪动阴极射线的撞击点，新射线的发出位置也跟着挪。这把产生过程连到了撞击区，却没有把出射辐射等同于入射电子。
原文还保留了未成功的折射、干涉试验，以及纵向以太振动的猜想。读原报告时应保留这些不确定性：它记下的是当时观察与论证的进展，并非后来全部成立的结论清单。
来源：[1]
现代衰减式另外加了假设
对均匀吸收体中的窄单能束，若忽略散射回探测器的光子，透射强度按指数下降。式中厚度沿射线路径量，线性衰减系数的单位是长度的倒数。这是现代解释模型，不是对 Röntgen 原数据的拟合。
放电管的宽谱穿过材料后会改变谱形，等效衰减系数可能随厚度改变；散射光子还会填亮阴影。普通透视把路径上的信息叠在一起，不能直接读成深度图或化学态能谱。
来源：[1]
接着追问波长
先读报告第 1–6 节的遮光与材料比较，再读第 10–12 节的磁场检查，逐项追问它限制了哪种解释。下一步看晶体实验：那里才开始用规则排列的原子约束波长与结构。
来源：[1]