先决定哪些分子能够发光
设想每个分子只有上下两个能级。一次向下跃迁放出一个光子,光子的能量等于两级的能量差。处在下能级的分子没有这一次自发辐射可供发出,因此总分子数和能立即发光的分子数需要分开。
用表示上能级的分子比例,表示两级的简并度,也就是每级包含多少个具有相同能量的状态。局部热力学平衡(LTE)假设给出Boltzmann比例。它是对能级占据的规定;我们尚未计算真实气体的碰撞是否足以维持它。
Lab采用自有双能级教学物种:频率为,简并度之比为三,分子质量为28个原子质量单位。它便于把完整链条算清楚,真实CO的许多转动能级另在原生资料教程中处理。
对应阅读:Mangum & Shirley, How to Calculate Molecular Column Density, arXiv 1501.01703v4 (2017) · Leiden Atomic and Molecular Database, fixed CO data file
一群分子怎样把细线铺宽
即使一团气体整体静止,分子也不会静止。沿视线的热速度有一个分布:多数靠近平均值,少数偏得很远。在给定温度下,一维热速度呈高斯分布。
令为远离观察者的速度,为整团气体的平均远离速度。把轮廓的面积规定为一,便能让分子数负责总辐射量,速度分布只负责把这些辐射放到哪些速度上。的单位因此是速度单位的倒数。
本模型还用一个规定的微观非热高斯宽度表示未分辨运动。两种独立高斯分布相卷积,方差相加。这一处方没有生成湍流场,也不能从一个线宽反推出唯一的湍流机制。
在20开尔文下,质量为28个原子质量单位的热宽度约为;加入的非热宽度,总标准差为,半高全宽约为。半高全宽是找到峰高一半的两点后求间距,不等于标准差。
对应阅读:Mangum & Shirley, How to Calculate Molecular Column Density, arXiv 1501.01703v4 (2017)
透明视线把微小贡献相加
先单独讨论自发辐射,并假定吸收可忽略、背景为零。是上能级分子的自发跃迁率,单位为每秒;上能级数密度为。各方向等概率辐射,因此每单位立体角的发射率有一个球面因子。
比强度记录每单位投影面积、立体角和频率内的辐射功率。沿长度为的一小段,强度增加。把整条视线相加,再把频率相加,归一化轮廓的积分就消掉,留下上能级柱数密度。柱数密度数的是单位投影面积后面有多少分子,单位为每平方米。
这条简式解释了透明线的面积为什么能携带分子数信息。它还没有把背景吸收、光学厚度和未知激发温度消去;实际反演必须逐一处理这些条件。下一篇会让发射与吸收共同进入同一条视线。
对应阅读:Mangum & Shirley, How to Calculate Molecular Column Density, arXiv 1501.01703v4 (2017) · Sandbox Physics independent molecular-line science producer and reader package
接收机保存的是区间平均值
采用低速radio约定,远离对应频率下降:。从频率改写到速度时,归一化轮廓也要变:。漏掉这个换元因子,线面积的单位和数值都会出错。
有限通道把传输后的亮度在一个区间内求平均。保存的像素值仍然是亮度,不是亮度乘速度;计算线面积时才乘通道宽度。合并两个等宽通道,应取平均值,并把新通道宽度加倍。
做一个完整例题:一条透明高斯亮温线的峰值为1开尔文,标准差为。面积为峰高乘,得到。若柱数和激发保持不变,把宽度加倍,峰值便减半,面积保持原值。这里给定的是示例亮温轮廓,尚未用它证明温度就是1开尔文。
对应阅读:Mangum & Shirley, How to Calculate Molecular Column Density, arXiv 1501.01703v4 (2017) · Sandbox Physics independent molecular-line science producer and reader package