导电流体多了一种回弹的办法
把拉紧的绳子横拨一下，一个鼓包会沿绳跑出去。绳子的张力把偏开的部分往回拉，绳子自身的质量又让它越过原位，扰动便向前传。1942 年，Alfvén 提出，放在磁场里的导电流体也能传一种相近的波。磁场负责拉回扰动，流体提供惯性。后来它被称为 Alfvén 波。
导电流体里有可以移动、形成电流的电荷。液态金属是一例；等离子体也可以，它是含有可移动带电粒子的气体。流体在磁场中运动，会带来感应电流；电流又与磁场相互作用，反过来推流体。流动与电磁变化从此连在一起。
磁场的弯曲带来恢复力
先从最简单的情况想起：背景磁场均匀，流体原先静止。把一小块流体沿横向推开。在理想导电近似下，流体的移动也把磁场带弯，弯曲的磁场再施力，试着恢复平直。画在纸上的磁力线只是表示方向，真正的力来自流体中分布的电磁应力。
这一小块又影响旁边的小块，扰动便沿背景磁场传下去。剪切 Alfvén 波里，各处流体横着振动，波形沿磁场向前走。扰动足够小时，一阶近似下无需压缩流体；普通声波靠压强变化来恢复，最简单的 Alfvén 波则靠磁张力。
传播中，流速与磁场都在变。如果只画一群粒子上下摆动，故事还没讲全。测磁场，再测流速，会看到相关的振动；两者的正负对应，还与波沿磁场朝哪一边传播有关。
磁场越强传得越快，流体越重传得越慢
波速取决于恢复力与惯性的较量。背景磁场越强，拉回扰动的作用越强；流体密度越大，同样的力越难把它加速。在均匀理想介质中，其他条件不变，磁场加倍，Alfvén 波速也加倍；密度变成四倍，波速降为一半。
波把流体运动与磁场形变中的能量沿磁场带走。标记一小团流体，它可以一直在原位附近来回振动，而扰动已经传到很远。和绳波一样，波形走过的距离，与材料本身摆动的距离，是两件不同的事。
绳子的比喻帮助我们理解张力与质量，但磁场并不是一根实物绳。流体与磁场能在多大程度上一起动，要看导电性与带电粒子的响应。把某种等离子体看成一份理想导电流体之前，得先判断这些条件是否合适。
实验要找到波能活下来的范围
这个预言可以拿导电液体来检验。1949 年，Stig Lundquist 报告了圆柱边界中磁流体波的研究。他特别处理一个实际困难：真实液体的电导率有限，磁场扰动会扩散，能量也会损耗，不能永远理想地跟着流体走。
他的分析表明，近似理想的波只能存在于一定频率范围，范围又取决于电导率、磁场强度与装置尺寸。他比较不同液体，并介绍初步实验。难点由此很清楚：让扰动存活足够长时间、传过足够距离，才能把它与单纯衰减的电磁响应区分开。
波长较长、频率较低，流体又导电良好时，磁张力波的图景很清楚。尺度缩小、频率升高、损耗增强或扰动变大，就需要加入更多物理。有些等离子体还得把离子与电子分开描述。
来源：[2]
流体与电磁，从此可以一起研究
1970 年物理学奖表彰 Alfvén 在磁流体动力学中的基础工作及其在等离子体物理中的应用。这种波给出了一个格外直观的结果：流体惯性与磁恢复力能够配合着传递扰动。他在诺奖演讲中也强调仪器与观测怎样推动等离子体物理。实验室和空间中的测量，让这幅相连的图景不断接受检验。