Q062 · 复数跃迁

Haldane 晶格 · 转动跃迁相位

调节蜂窝晶格的次近邻跃迁相位，比较拓扑能隙和普通子晶格能隙。选择注入态，放置缺陷，采集传播之后的位置。

洁净体相 Chern 数 $\text{—}$

采样直接能隙 $\text{—}$

模型：上下各两行占据 $\text{—}$

记录估计位移 $\text{—}$

无自旋、无相互作用 Haldane 模型，每胞净磁通为零。复数跃迁是有效耦合，不是磁场模拟。有限波包、拐角与缺陷可以混合能量及不同边界。

有限开放样品

t=0

圆面积：模型原胞概率圆环：缺陷手柄

观测时刻

tJ/\hbar

尚无采集记录。

02 / 积累证据

位置分布移动了吗？

初态记录末态记录虚线：直接模型

M=0

\text{—}

每次试验独立制备两次，分别记录初始位置和演化后位置。这不是粒子轨迹。位移及其标准误差只由记录对计算。

03 / 洁净周期体相

把 Berry 通量加起来。

\text{—}

倒空间坐标沿标出的两条原胞基矢。方形图是参数环面，不是实空间探测器，也不是蜂窝 Brillouin 区的笛卡尔轮廓。

04 / 洁净条带

在能隙里选一个态。

$k_1/\pi$ · $E/J$

下边界上边界灰：体相为主

所选本征态

\text{—}

沿第一基矢周期，第二基矢方向开放。颜色表示上下各两行的占据。用高斯包络局域化洁净本征矢，所得有限波包具有动量和能量展宽。

保存一组对照

试验	初始原胞	最终原胞

显示最近十二次，CSV 保留全部记录和设置；最多保存六组，可点选恢复。

计算内容与适用边界

单粒子、静态 Hamiltonian，每胞两个轨道，有限边界开放。缺陷等同作用于选定原胞的两个轨道。洁净体相和条带参考不含缺陷及无序。直接能隙不一定等于间接绝缘能隙；不模拟引线、散射电导、填满的 Fermi 海、相互作用、损耗或实验探测器响应。

Chern 数来自两档网格上的规范不变小格重叠。在已知能隙闭合或网格未分辨时不显示整数标签；网格核对是数值诊断，不是严格收敛界。

\text{—}

Asbóth et al. · Chapters 2 & 6 Fukui, Hatsugai & Suzuki · 2005 Haldane · 1988

先抓重点

核心问题: 反转跃迁相位，同一条边能把波送向另一边吗？
一句话直觉: 有能隙的体相约束边缘的净手性，但不迫使任意有限波包永远留在边缘。

核心数学模型

体相 Hamiltonian

H(\mathbf k)=d_0\mathbb I+\mathbf d\cdot\boldsymbol\sigma,\quad d_z=m-2t_2\sin\phi[\sin k_1-\sin k_2+\sin(k_2-k_1)]

无量纲倒空间周期沿标出的原胞基矢，能量以最近邻参考耦合为单位。实空间矩阵来自相同的跃迁约定。

规范不变通量

C=\frac{1}{2\pi}\sum_{\square}\arg(U_1U_2U_1^{-1}U_2^{-1})

沿有向小格使用归一化下能带自旋量重叠，比较两档网格。已知能隙闭合时不能定义分离能带不变量。

记录估计什么

\widehat{\Delta n_1}=\frac1M\sum_{r=1}^{M}(n_{1,r}^{\mathrm{final}}-n_{1,r}^{\mathrm{initial}})

初末位置来自独立制备；误差为记录差值均值的一个标准误差。这不测量 Chern 数。

常见难点

三个不同系统

容易误解体相数值包含画面中的缺陷。

正确理解环面和条带参考都是洁净系统，只有有限样品包含局域势与固定无序。

实空间方向

容易误解Chern 数的正负单独决定左右方向。

正确理解方向还需要边界朝向和一致的倒空间坐标约定；相对的两条边传播方向相反。

有限样品

容易误解上下边缘占据下降就推翻了拓扑。

正确理解拐角、对侧边界、波包能宽和普通体态成分都会影响它；显示的上下边缘统计不含竖直端壁。

动手实验

01
预测方向
使用边缘通道预设，检查条带图中的彩色态，再播放波包。
应该观察到： 波包由有限 Hamiltonian 演化，不沿预设路线移动。
02
测量对照
采集位置并保存，反转手性后在同一时刻再次采集，比较位移。
应该观察到： 直方图柱和估计量使用记录；虚线直接来自模型概率。
03
尝试破坏通道
开启缺陷并拖到波包路径上。切换普通能隙，选择体态或缩窄条带。
应该观察到： 比较边缘权重、能量、有限尺寸混合与侧壁提示。仅靠亮边不能下结论。